卡尔·魏森伯格（Karl Weissenberg）研制的流变仪，当时称为流变测角仪（rheogoniometer）。魏森伯格的流变仪常带着他的姓一齐表述为Weissenberg rheogoniometer，我见过报道的型号从R16一直到R19。魏森伯格的学术贡献以晶体学研究领域为主。在晶体测量学中，测角仪用于精确得知试样被旋转了多少角度，以便得知不同晶面之间的夹角。他的流变仪也用这个词，首先可能是要强调这是一台（以今天的术语）旋转流变仪（rotational rheometer）。
刚刚，我偶然找到一本魏森伯格的连续介质力学讲座讲义（DTIC AD0408493）。在这个1963年的讲义中，我们能够看到魏森伯格本人对使用goniometer这个词的思想阐述。在运动学（kinematics）的章节中，作者提到了，如何实现对运动学的测量，使用的是goniometry一词，并作了很详细的解释。但是原文所采用的术语体系，跟今天的连续介质力学惯用体系差别很大，因此是不太好读的。下面我把他的意思翻译成现在熟悉的术语体系。
如果你有连续介质力学基础的话，应该记得应变的定义是局域的。我们使用形变梯度张量来表示局域形变，这个张量其实是位移场的空间导数。我们确实需要把应变理解为位移场的空间变化，但在做法上，我们通过局域化描述，使得这件事可以线性化（忽略“高阶无穷小”），只讨论那个张量（导数）就足够了。但是，一般而言，这个张量仍然是空间位置的函数，除非我们形成一个“均匀的形变场”。魏森伯格在这里其实就是在强调，理论上只讨论均匀形变，以及实验上去实现均匀形变，有很大的益处。那就是，局域上的表征参数，可以代表整体。魏森伯格描述这件事时的语言，特别像在说“晶体只需要讨论晶胞结构，再通过点阵就能能代表整体”。此外，魏森伯格跟一般的力学家的空间想象是不同的；他似乎天然采用的是球坐标系来阐述。每当需要讨论一个空间微元dV时，他似乎都直接用立体角（solid angle）一词。这就是为什么，他提及空间关系时都从“角”出发，称运动学为“测角学”（goniometry）。测角学一词在魏森伯格那里主要指“（在均匀的前提下）只讨论一点局域就可以代表全局”的做法。同样的方法也适用于应力张量的讨论。因此魏森伯格在动力学（dynamics）的章节也用了“动力学的测角学”（goniometry of dynamics）的说法。
在这个讲义中，魏森伯格也亲自介绍了他发明的流变仪的思想，并称之为一种goniometric design。魏森伯格的流变仪原则，就是至今的流变测量学原则。其中，关于需要测量完整的三维信息（张量值测量）这件事，他形容为“要测量完整的立体角”。我想，按照他的说法，一个仪器能被称之为rheogoniometer，就必须“能测整个立体角”。
总结而言，魏森伯格本人提及goniometry时，大概强调了两个方面，一是三维空间的位置变化，局域上用导数表示（也就是张量）；均匀场前提下，可以用这个局域特称代替全体。而一台goniometer，则需要做到形成均匀形变和应力场以及测量完整的张量分量。从今天的角度看，魏森伯格的流变仪原始设计的创新性就在于法向应力差效应（魏森伯格效应）的同时测量。如果由魏森伯格自己来说，他可能还会强调，这个流变仪不仅动力学测量上能说清到底测的是应力张量的什么分量，其运动学也是清楚的，能够校准为严格意义上的应变张量的剪切分量。而所有这些理论基础，都是一种goniometry。
在K. Walters的流变测量学经典著作Rheometry中，旋转流变仪章节标题也仍用rheogoniometer。这个著作的出版时期是1975年，魏森伯格的流变仪已经商用多年且为人所知了，配用的测量几何也都包括了常用的三种。在这一章节的开头，作者讨论了这个词在当时的使用现状。他说，虽然词典把这个词定义为既测应力张量的剪切分量，又测其法向应力差的流变仪，但这个词主要强调旋转流变仪。也许也是这本书的标题用了rheometry一词来表示一个更广的概念（即能测完整本构关系，但未必通过旋转运动学），使得流变仪（rheometer）一词站得更前、走得更远。在今天我们都通过在“流变仪”一词前面加限定语来描述不同的具体设计，也包括用“旋转流变仪”（rotational rheometer）一词替代了“流变测角仪”（rheogoniometer）了。
